ОМА ЗАКОН, устанавливает, что сила постоянного электрич. тока I в проводнике прямо пропорциональна разности потенциалов (напряжению) U между двумя фиксированными точками (сечениями) этого проводника:
Г. С. Ом.
Коэфф. пропорциональности R, зависящий от геометрия, и электрич. свойств проводника и от темп-ры, наз. омическим сопротивлением или просто сопротивлением, данного участка проводника. О. з. открыт в 1826 нем. физиком Г. С. Омом.
В общем случае зависимость между I и U нелинейна, однако на практике всегда можно в определённом интервале напряжений считать её линейной и применять О. з.; для металлов и их сплавов этот интервал практически неограничен.
О. з. в форме (1) справедлив для участков цепи, не содержащих источников электродвижущей силы (эдс). При наличии таких источников (аккумуляторов, термопар, динамомашин и пр.) О. з.
имеет вид:
где Е - эдс всех источников, включённых в рассматриваемый участок
цепи. Для замкнутой цепи О. з. принимает следующую форму:
где Rп = R + Ri - полное сопротивление всей цепи, равное сумме внешнего сопротивления цепи R и внутр. сопротивления Ri источника эдс. Обобщением О. з. на случай разветвлённых цепей являются Кирхгофа правила.
О. з. можно записать также в дифференц. форме, связывающей в каждой точке
проводника плотность тока j с полной напряжённостью электрич. поля.
Потенциальное электрич. поле напряжённости Е, создаваемое в проводниках
микроскопич. зарядами (электронами и ионами) самих проводников, не может
поддерживать стационарное движение свободных зарядов (ток), т. к. работа этого
поля на замкнутом пути равна нулю. Ток поддерживается неэлектростатич. силами
различного происхождения (индукционного, химического, теплового и т. д.), к-рые
действуют в источниках эдс и к-рые можно представить в виде нек-рого
эквивалентного непотенциального поля с напряжённостью Естр, наз.
сторонним. Полная напряжённость поля, действующего внутри проводника на заряды,
в общем случае равна Е + Естр. Соответственно
дифференциальный О. з. имеет вид:
где р - удельное сопротивление материала проводника, а о=1/р - удельная электропроводность.
О. з. в комплексной форме справедлив также для синусоидальных квазистационарных токов:
ZI = E, (5)
где Z - полное комплексное сопротивление, равное Z = R + iX, R - активное, а iХ - реактивное сопротивления цепи. При наличии индуктивности L и ёмкости С в цепи квазистационарного тока частоты со X = wL-1/w С. Лит.: Курс физики, под ред. Н. Д. Папалекси, т. 2, М.-Л., 1948; Калашников С. Г., Электричество, М., 1964 (Общий курс физики, т. 2); Физические основы электротехники, под общ. ред. К. М. Поливанова, М. -Л., 1950.